www.chms.ru - вывоз мусора в Балашихе 

Динамо-машины  Статические характеристики элементов 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127

или окончательно

F = / - Л, 2Фу \

2,x S \ X, + X.. Ф )


Полученное выражение позволяет построить тяговые характеристики. При этом направление результирующей силы будет менять свой знак.

Для поляризованного реле с нейтральной регулировкой противодействующее усилие равно нулю (противодействующих пружин нет). Поэтому величина потока срабатывания соответствует нулевому усилию на якоре, т. е. определяется из условия

X. + X, Фп и равна

СГ) Фп{Х., - Х,} УРб- 2(Xi + X,)

(143)

где зазоры и Должны соответствовать крайнему левому положению.

Для крайнего правого положения знак потока срабатывания, а следовательно, и тока срабатывания будет обратным.

Приведенные соотнощения можно рекомендовать в качестве первого приближения.

Рассмотрим упрощенный расчет характеристик поляризованного пропорционального элемента на примере конструкции, схема которой приведена на рис. 83, а.

Расчет характеристик поляризованного пропорционального реле отличается от вышеприведенного расчета тяговых усилий поляризованного реле тем, что поскольку направление перемещения якоря не совпадает с направлением магнитных силовых линий в воздушном зазоре, тяговые усилия должны определяться методом энергетического баланса (см. п. 2 настоящей главы).

Что касается выше сформулированных допущений и обозначений в схемах замещения для магнитной системы поляризованного ре.пе, то они будут справедливы и для рассматриваемого спучая.

Тогда общая схема замещения магнитной системы поляризованного пропорционального элемента при ненасыщенном магнитопроводе без учета потока рассеяния и выпучивания будет соответствовать схеме, приведенной на рис. 86, а.

Рис. 86. Схемы замещения поляризованного пропорционального элемента:

а - общая; б, б и г - с одним из источников н. с.



Причем, согласно выражению (95), будем иметь

i?,3 = const,

где 6 - воздушный зазор между якорем и полюсами магнитопровода; d - толщина якоря; Хвых - смещение якоря относительно нейтрального положения, I == Ь - а (см. рис. 83, б). Усилие, действующее на якорь, согласно выражению (П6), определится как

Р dJA (,46)

где - суммарная энергия, сосредоточенная во всех трех воздушных зазорах, т. е.

А = А + А + Лз,

причем

а Л и Ф с соответствующими индексами представ.пяют собой энергию и суммарный магнитный поток в каждом воздушном зазоре (рис. 86, а).

Для определения суммарных магнитных потоков воспользуемся схемами замещения магнитной системы элемента, в которых присутствует только один источник н. с, т. е. используем принцип наложения для ненасыщенных магнитных систем (рис. 86, б, в, г).

Тогда

{Щп + Rm, {1ш)п Rms {Щ ,

Ф1- ---д-, ф2 = ----д- и Фз = -2---

дч (Щп Rm, {1ш)п Rm, +Rm, 2 Д ~ 2 Д

И ф i J.

2 Д

ф: = (/t.),--, Ф.: = (/t.), % и Фз=(/ш),-4,

А = /...-Rw, + Rm,Rm, + Rm,Rm,- (147)



Отсюда суммарный магнитный поток в левом воздушном зазоре

х; Ф1 = ф; + ф; ф1 - 4- [4- () +(ь] + () laquo;- raquo;};

(148)

в правом воздушном зазоре 5] Ф2 = ф; + Ф2 -f Ф2 = iR , (/и;) - {Iw}y] + (IwURm,

(149)

и в воздушном зазоре в месте крепления от якоря

5] Фз = Фз + ф; + ф; = 1 plusmn; (1гю)п {R , - RmJ + (м (r +

+ Rm.)

(150)

Используя выражения (144), (145) - (150), можно представить энергии в отдельных воздушных зазорах как функцию положения


Рис. 87. Семейство тяговых характеристик поляризованного пропорционального элемента

Рис. 88. Статическая характеристика поляризованного пропорционального элемента

якоря Затем дифференцируя полученные выражения по

выл И суммируя их, окончательно после ряда преобразований получим искомое выражение для тяговой характеристики

{lw)n [ipd

(151)

T. e. тяговая характеристика поляризованного пропорционального элемента будет прямолинейной с углом наклона а = arctg С (рис. 87).



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 [ 47 ] 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127