www.chms.ru - вывоз мусора в Балашихе 

Динамо-машины  Статические характеристики элементов 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 [ 58 ] 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127


Это каноническое уравнение эллипса с центром в начале координат и полуосями и IПеременным Ugp и 1 геометрически соответствуют текущие координаты эллипса.

Решение системы уравнений (177) и (180) позволяет исключить переменную Ugp и найти непосредственную связь выходного и входного токов. Это решение удобно выполнять графически путем совместного построения кривых одновременного намагничивания и эллипса в одном масштабе (см. рис. 103, б). По точкам пересечения эллипса с кривыми намагничивания легко построить искомую статическую характеристику 1 = f [1. Построение можно

вести с помощью кривых одновремен-a=antgaiLH jqpq намагничивания с неперестроен-

ными координатами (см. рис. 103, а). В этом случае полуосям эллипса должны служить некоторые значения магнитной индукции Вшах И намагничивэю-щей силы Я з , которые находятся с помощью выражений (175) и (176). Если нагрузка не является чисто hbix активной, как было предположено вы- ше, а обладает также некоторой индук-

Гля- y.Zl!Zt вностью L , ио, применяя аналогич-тивной нагрузки магнитного ную методику, получим вместо уравне-усилителя ния эллипса в канонической форме

уравнение эллипса с центром в начале координат, повернутого относительно координатных осей на некоторый угол. Однако проще в этом случае вести построение эллипса в следующей последовательности. Вначале построить эллипс без учета индуктивности нагрузки [по выражению (180)], а затем провести из начала координат прямую под углом а = = arctg a)L и вычесть из ординат первоначально построенного эллипса (пунктир на рис. 104) ординаты этой прямой. Такое построение учитывает падение напряжения на индуктивности нагрузки, которое находится в фазе с падением напряжения на индуктивности дросселей.

Заметим, что схема, изображенная на рис. 101, а, также относится к неоднократно упоминавшемуся случаю последовательной цепи с одним нелинейным сопротивлением (индуктивное сопротивление дросселей Хдр = (nLg. Графическое решение этой цепи отличается от ранее рассмотренных случаев лишь построением эллипса нагрузки вместо прямой линии, что объясняется существованием сдвига фаз между падениями напряжения на активных и реактивных элементах цепи. Нетрудно видеть, что в частном случае чисто индуктивной нагрузки, т. е. при Z = Х и при условии пренебрежения активным сопротивлением выходных обмоток дросселей, вместо выражения (178) будем иметь

Udp+ выхп =



а вместо выражения (179) откуда

/ кз -

т. е. уравнение эллипса вырождается в уравнение прямой в отрезках на осях.

9. ИДЕАЛЬНЫЕ МАГНИТНЫЕ УСИЛИТЕЛИ

Идеальными магнитными усилителями обычно называют усилители с высококачественными (идеальными) ферромагнетиками, которые имеют кривые намагничивания, приближающиеся к виду кривых, изображенных на рис. 105, а.


Рис. 105. К расчету статической характеристики идеального усилителя:

а - идеализированные кривые одновременного намагничивания; б - построение статической карактеристики

Процесс работы идеального магнитного усилителя (рис. 101, в) для случая бесконечно малого сопротивления входной цепи можно пояснить, используя графики, приведенные на рис. 106.

Условие Zg О означает, что э. д. с, наводимая во входной обмотке, должна быть близка к нулю:

ее.== -вА(-)0. (181)

откуда

dBn dt

и, следовательно, индукции обоих сердеч-

ников изменяются по одинаковым кривым, отличаясь лишь постоянными составляющими: Bj + Вд = В - В д.



Нетрудно заметить (рис. 105, а), что у идеального ферромагне-

тика при \В\ = IB,

В i lt; i B5I магнитная проницаемость р, = оо, а при она падает до нуля, что и обусловливает ряд особенностей в работе идеальных усилителей.

Предположим, что входной сигнал отсутствует {Ugx = 0). Тогда под действием переменного напряжения источника питания цепи нагрузки материал сердечника будет перемагничиваться, причем можно так подобрать параметры усилителя (Швыл; raquo; п-


2П tot

Рис. 106. К пояснению принципа действия идеального магнитного усилителя

8ж и др.), что ни в один из моментов времени индукция в сердечнике не будет достигать индукции насыщения, т. е. В lt;jB5 (пунктирная кривая на рис. 106, б).

При этом р, = оо, ток в рабочих обмотках близок к нулю и все напряжение источника питания целиком уравновещивается э. д. с, наводимыми в обеих рабочих обмотках Фig. При наличии входного сигнала Ug в зависимости от его полярности в одном из сердечников (допустим левом) постоянная и переменная состав ляющие индукции в течение одного полупериода складываются, а в другом вычитаются. Тогда в некоторый момент времени (ф ас - - нас) индукция В левом сердечнике достигнет индукции насыщения и, следовательно, = 0.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 57 [ 58 ] 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92 93 94 95 96 97 98 99 100 101 102 103 104 105 106 107 108 109 110 111 112 113 114 115 116 117 118 119 120 121 122 123 124 125 126 127