www.chms.ru - вывоз мусора в Балашихе 

Динамо-машины  Применение ферритов в электрике 

1 [ 2 ] 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26

вой АО, а значительно медленнее, по кривой АБ. При циклическом изменении напряженности поля индукция будет изменяться по кривой, называемой петлей гистерезиса (АБВГДЕА).

Значение индукции, остающейся в материале после снятия внешнего магнитного поля (Я = 0), называется остаточной индукцией В. Напряженность магнитного поля, необходим/ая для полного размагничивания материала, называется коэрцитивной силой Я.

Явление, при котором индукция в теле во время пере-магцичивания как бы отстает от напряженности поЛя, называется гистерезисом. Таким образом, вследствие явления гистерезиса энергия, затрачиваемая на намагничивание ферромагнитного тела, оказывается большей, чем отдаваемая данным телом при размагничивании. Разница в этих количествах энергии идет на нагревание ферромагнитного тела и представляет собой потери на гистерезис. Площадь гис-терезисной петли пропорциональна потерям на гистерезис.

По основной кривой намагничивания согласно формуле (1) можно построить график зависимости проницаемости [а от напряженности намагничивающего поля Н. Как видно из фиг.-2, кривая магнитной проницаемости в точке Я==0 отсекает на вертикальной оси графика определен- Фиг. 2. Зависимость НЫЙ отрезок, который является функ- проницаемости фер-

laquo; ромагнитного тела от

циеи материала и называется на- напряженности по-чальной магнитной проница- стоянного поля, е м о с т ь ю (Aq.

Общий характер зависимости проницаемости от напряженности поля для различных ферромагнитных тел один и тот же, но наибольшее значение проницаемости, называемое максимальной магнитной проница е м о с т ью**[а, может быть различным для различных ферромагнитных тел и соответствовать различным напряженностям намагничивающего поля.

Основные параметры ферритов в постоянном поле при--ведены в табл. 1.

За индукцию насыщения принята индукция при напряженности поля в 100 эре. Из данных табл. 1 видно, что ферриты относятся к так называемым магнитно-мягким материалам (материалам с малой коэрцитивной силой) с низкой индукцией н1)1щення, лежащей в предеда? I 500-5 ООО гс.



Та блиц а 1

Параметры ферритов в постоянных магнитных полях

Наименование ферритов

Н (соответ-

= 100 эре

Р-о.

м.aкc

ствующее

Bs

Вг .

с ./

гс1эрс

г с {эре

1 800-2 400

6 000-7 000

0,15

2 500

I 200

800-1 200

3 000-3 500

3 200

1 500

0.25

550-600

I 200-1 400

3 100

1 400

500-550

I 000-1 200

0,9

2 800

I 300

360-440

750-850

2 300

I 200

180-220

280-330

I 800

1 ООО

180-220

750-850

4 200

2 000

135-165

650-750

4 800

2 250

14 16

35-45

I 850

1 ООО

9-II

14-17

1 400

Оксифер Оксифер Оксифе Оксифер Оксифе Оксифер Оксифе Оксифе Оксифер Оксифер

-2000 1-1000 р-600 1-500 р-400 -200 р-И-4 р-И-5 -РЧ-15 1-РЧ-10

3. ПАРАМЕТРЫ И СВОЙСТВА ФЕРРИТОВ В ПЕРЕМЕННЫХ МАГНИТНЫХ ПОЛЯХ

Основные параметры. Одним из основных параметров в переменных магнитных полях, характеризующим магнитный материал для сердечников катушек, является динам1ческая магнитная проницаемость которая представляет собой отношение переменной составляющей индукции к переменной составляющей напряженности магнитного поля. Проницаемость при увеличении напряженности переменного магнитного поля вначале возрастает, а затем по мере приближения к области нарыщения данного магнитного материала начинает падать.

Магнитная проницаемость тороидального сердечника с однослойной обмоткой, равномерно нанесенной для cosi-дания однородного магнитного поля, определяется формулой

2,5Lrf.l08

где индуктивность катушки, гн\

d - средний диаметр сердечника, см; W - число витков намотки;

S - площадь поперечного сечения сердечника, см.

Динамическая магнитная проницаемость, измеренная в слабых переменных полях и на низких частотах, близка к начальной магнитной проницаемости, измеренной на постоянном токе.



Другим важным параметром, характеризующим магнитный материал, является тангенс угла потерь tgS или добротность материала Q. Тангенс угла потерь (представляющий собой отношение сопротивления потерь в сердечнике к реактивному сопротивлению)

tg5= (3)

где / - частота, гц;

- общее сопротивление потерь в тороидальном сердечнике на частоте / и поле Я , ом; I - индуктивность катушки с сердечником на частоте/и поле Я , ги.

Добротность материала является обратной величиной тангенса угла потерь.

Сопротивление потерь в сердечнике для низких частот вычисляется как разность сопротивлений потерь катушки с сердечником и без сердечника, причем сопротивление катушки с сердечником измеряется при переменном, а сопротивление катушки без сердечника при постоянном токе. Если измерения производятся на высоких частотах (выше десятков кгц), необходимо учитывать потери на поверхностный эффект провода.

Потери в магнитных материалах состоят из потерь на вихревые токи, потерь на гистерезис и потерь на последействие. Потери на последействие обусловлены некоторыми остаточными изменениями в магнитном материале, происходящими под воздействием переменного магнитного поля, и зависят от внутренней структу)Ы магнитного материала. Общий тангенс угла потерь в сердечнике равен сумме тангенсов углов потерь на вихревые токи tgS, гистерезис tg 3, и последействие tg о.

У листовых магнитных материалов в слабых полях основным видом потерь являются потери на вихревые токи, а потери на гистерезис и последействие незначительны по сравнению с потерями на вихревые токи. Так как ферриты обладают высоким электрическим сопротивлением, потери на вихревые токи у них малы. Основными потерями в ферритах являются потери на гистерезис и последействие. При использовании ферритов в слабых переменных полях потери на гистерезис невелики, небольшую часть из общих потерь составляют потери на последействие. Так как для ферритов довольно сложно производить разделение потере, то обычно



1 [ 2 ] 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26