www.chms.ru - вывоз мусора в Балашихе 

Динамо-машины  Нагревание и охлаждение 

1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 [ 57 ] 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92



Рис. 4-20. Поперечное поле (к определению k).

ние амплитуд первых гармоник кривой = = f{x) и кривой B - f{x) (рис. 4-19,а) будет равно k.

На рис. 4-21 и 4-22 приведены значения а в зависимости от коэффициента полюс-

ного перекрытия а =

для различных отно-

шений

при равномерном воздушном зазоре

1,5 (размеры Ь, 3

мин gt; макс

и при -g-ми..

указаны на рис. 4-19).

Для машин примерно до 100 ква часто берут равномерный зазор, для машин большей

deg;макс

мощности обычно -g-= 1,5.

На рис. 4-20 видно, что кривая поперечного поля сильно искажается. Особенно резко в ней проявляется третья гармоника В,хз. В кривой фазной э. д. с. мы будет также иметь третью гармонику. Она будет тем больше, чем больше Fq, т. е. будет увеличиваться при увеличении активного тока /созф.


ОА 0.5 0,6 0.7 0,8 0.9 КО Рис. 4-21. Кривые k=f{a) и fe = f(e\ для различных значений bJz при равномерном воздушном зазоре.

0.7 0.6 0,5

0.010/330.05

мин Г


й!4 0.5 0,6 0.7 / gt;.в 0.9 1.0 Рис. 4-22. Кривые f (а) и kg = f (а) для-различных значений 5 /х при 5 з/ laquo; =1,5-

В крнаой междуфазного напряжения (при соединении обмотки статора в звезду) все гармоники с номером, кратным тре.м, пропадают, так как они при обходе контура, состоящего нз двух фаз, направлены в противоположные стороны. В кривой фазного напряжения очи будут иметь место. Это обстоятельство иногда приходится иметь в виду при использовании нулевой точки обмотки статора.

В линейном напряжении при соединении обмотки статора в треугольник также не будет третьих гармоник, так как для них обмотка будет замкнута накоротко. Однако в этом случае по треугольнику будет циркулировать ток, созданный третьими гармониками фазных э. д. с, поэтому обмотку статора явнополюсной машины, как правило, соединяют в звезду.

Покажем теперь, как производится построение диаграммы явнополюсной машины по расчетным данным для определения н. с. обмотки возбуждения и изменения напряжения. При построении диаграммы, будет показано, как определяется угол который необходим для вычисления Fad и Faq-

Обычно считают, что амплитуда первой гармоники поперечного поля реакции якоря пропорциональна Н. с. Faq.

так как проводимость индукционных трубок этого поля определяется главным образом проводимостью воздушных промежутков. Поэтому для определения Eaq можно воспользоваться прямолинейной частью характеристики холостого хода или в случае необходимости ее продолжением.

На рис. 4-23 показано построение диаграммы явнополюсного генератора, работающего с отстающим током. Сначала должны быть построены векторы тока / и напряжения О, значения кэто-




;Рис. 4-23. Построение диаграммы явнополюс-ного генератора, работающего с отстающим током.

рых, так же как и угла ср, заданы. .Затем к напряжению О прибавляем падения напряжения /г и }1х. Далее на -продолжении вектора jlx откладываем

отрезок AD, равный

созф

Величину

cos ф

находим по характеристике холо-

стого хода для н. с. k/ = -

{рис. 4-24). Таким образом, для определения точки D значение угла ф не яв-.ляется необходимым. На линии, проведенной через точки О а D, будут находиться векторы продольных э. д. с. м. 4. (ср- с рис. 4-18). Перпендикуляр, опущенный из точки Л на эту линию, равен, очевидно, э. д. с. Ё . Из приведенного построения теперь можно найти угол

Зная угол ()), найдем Fad-da Для определения Е и Е нужно обратиться снова к характеристике холо- стого хода (рис. 4-24). Из нее по найденному значению результирующей продольных э. д. с. и Е, т. е. по значению Е, находим результирующую laquo;. с. F. Искомая н. с. обмотки воз-.буждения

(4-17)

так как при { gt;0 действует против F. На рис. 4-24 показано также -определение э. д. с. Е и Е.

Как указывалось, приближенно считают, что продольное н поперечное поля существуют независимо одно от другого. В этом случае насыщение стальных участков по продольной оси, если пренебречь полями рассеяния якоря , и полюсов, определяется потоком Ф, соответ. ствующим э. д. с. Е. По предложению проф. А. И. Вольдека можно в векторные диаграммы-ввести потоки и Ф, созданные н. с. и Fg при данном насыщении магнитной цепи. Тогда можно применить принцип наложения и складывать потоки н Ф и наведенные ими э. д. с. и которые на диаграммах

должны заменить э. д. с. н Ё. На рис. 4-24 показано, как определяются Е и \Е при данном насыщении мащины по продольной оси, которое соответствует э. д. с. Е. Таким образом,

э. д. с. Ё и Ё на векторных диаграммах не соответствуют насыщению машины по продольной оси при данном режиме ее работы, а представляют собой некоторые условные величины. I

На рис. 4-25 приведено построение диаграммы явнополюсного генератора, работающего с опережающим током (в этом случае E = F - FJ. Оно понятно без пояснений. Из диаграммы следует, что напряжение на зажимах генератора при его работе с опережающим током может быть выше, чем при холостом ходе.

Рассмотренные диаграммы явнополюсной машины являются приближенными, так как в действительности поле в воздушном зазоре,


Рис. 4-24. Характеристика холостого хода (к построению диаграммы явнополюсного генератора).




Рнс. 4-25. Построение диаграммы явнополюсного генератора, работающего с опережающим током.

созданное результирующей н. с. машины, будет отличаться от поля, полученного в результате сложения продольного и поперечного полей. Взаимное влияние этих полей приводит к изменению насыщения магнитной цепи и к искажению кривой результирующего поля, следовательно, к изменению амплитуды ее первой гармоники.

Для определения н. с. обмотки возбуждения явнополюсного генератора, соответствующей заданной нагрузке, при практических расчетах на заводах пользуются диаграммой иеявнополюсного генератора. В этом случае нужно вместо Fa взять fedfa и обратиться к характеристике холостого хода Eo=j{Ft) (на осн абсцисс Fs, а ие Fbi). При этом получаются, как показывает опыт, практически приемлемые результаты при сО8ф lt;0,8.

е) Упрошенные диаграммы. Рассматриваемые здесь упрощенные диаграммы являются одними из первых диаграмм, которые начали применять; при исследовании синхронных машин. В настоящее время они служат главным образом для качествен-oгo рассмотрения явлений в этих машинах. Количественный учет при их помощи получается обычно недостаточно точным. Только для машин неявнополюсных и ненасыщенных, следовательно, имеющих прямолинейную характеристику холостого хода, они могут дать точные результаты.

Если для ненасыщенной неявно-полюсной машины построить векторную диаграмму по методу, изложенному в п. laquo;г raquo;, то она будет иметь вид, представленный на рис. 4-26. На это.м рисунке видно, что продолжение вектора jtx попадает как раз в конец

вектора о. Для рассматриваемой ненасыщенной машины можно считать,

12 п. с. Г,epeeв.


Рис. 4-26. Диаграмма ненасыщенной неявн! люсной машины.

что поле реакции якоря, так же к и поле рассеяния, существует неза симо от поля, создаваемого обмотк возбуждения, и что поток реакц, якоря в воздушном зазоре пропорци нален н. с. якоря Fa. Следовательн наведенная им э. д. с. Еа также пр порциональна н. с. fa-При полученных соотношениях ш необходимости раздельно рассматр! вать поле рассеяния и поле реакци якоря. Можно взять полное потоке сцепление поля якоря с его обмотко, и рассматривать только одну наве денную им э. д. с, которая, очевидно будет равна:

4 + 4=- а ia= - ii.-

(4-18)

Сопротивление

х,=.х+х. (4-19)

называется синхронным индуктивным сопротивлением. Для ненасыщенной машины оно представляет собой постоянную величину.

При этих условиях диаграмма, данная на рис. 4-26, превращается в упрощенную диаграмму, представленную на рис. 4-27. В соответствии


Рис. 4-27, Упрощенная диаграмма синхронной машины.



1 2 3 4 5 6 7 8 9 10 11 12 13 14 15 16 17 18 19 20 21 22 23 24 25 26 27 28 29 30 31 32 33 34 35 36 37 38 39 40 41 42 43 44 45 46 47 48 49 50 51 52 53 54 55 56 [ 57 ] 58 59 60 61 62 63 64 65 66 67 68 69 70 71 72 73 74 75 76 77 78 79 80 81 82 83 84 85 86 87 88 89 90 91 92